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高电压技术4


第二章 气体放电的物理过程

(1)

研究气体放电的主要目的:
1、在高电压强电场作用下,由电介质向导体演变的过程。

2、了解电介质的电气强度及提高方法。

学习重点:
气体放电理论、巴申定律、伏秒特性、电晕、污闪

(2)

自由行程长度

第一节

带电质点的产生和消失

一、带电粒子在气体中的运动
(一)、平均自由行程

? E

单位行程中的碰撞次数Z的倒数λ即为该粒子的平均自 由行程。

(3)

kT ?e ? 2 ?r p
式中 p-----气压,Pa; T-----气温,K; k-----波尔茨曼常数, k ? 1.38?10?23 J / K

1-3

可见:平均自由行程正比于温度,反比于气压。
在大气压和常温下,电子在空气中的平均自由行程的 数量级为10-5 cm。
(4)

带电粒子的迁移率

(二)带电粒子的迁移率 带电离子虽然不可避免地要与气体分子不断地发生碰 撞,但在电场力的驱动下,仍将沿着电场方向漂移,其速 度u与场强E其比例系数k=u/E,称为迁移率。 它表示该带电粒子单位场强(1V/m)下沿电场方向的 漂移速度。 由于电子的平均自由行程长度比离子大得多,而电子 的质量比离子小得多。更易加速,所以电子的迁移率远大 于离子。

(5)

( 三 )

扩散

扩散、带电粒子的产生

在热运动的过程中,粒子会从浓度较大的区域运动到 浓度较小的区域,从而使每种粒子的浓度分布均匀化,这 种物理过程叫扩散。 气压越低,则扩散进行的越快。电子的热运动速度大、 自由行程大,所以其扩散速度也要比离子快得多。

二、带电粒子的产生 产生带电带电离子的过程称为电离,它是气体放电的 首要前提。 电离

激励

(6)



当电子获得外加能量时,由低能轨道转移到离核较远的 高能轨道上去,这种现象叫激励。电子发生激励所需要的能 量叫激励能。 当电子获得较多的外加能量,摆脱原子核的束缚,成为 自由电子,这个过程叫电离。电子发生电力所需要的能量叫 电离能。
电离能

表1-1列出了某些常见气体的激励能和电离能之值,通常 一电子伏 (eV) 表示由于电子电荷qe 恒等于 1.6 ?10?19 C , 所以有时也可采用激励电位 Ue (V) 和电离电位 Ui (V) 来代 替激励能和电离能,以便在计算中排除 qe 值。

(7)

某些气体的激励能和电离能 子的迁移率

表 1-1
气体 N2 O2 H2

某些气体的激励能和电离能
激励能We (eV) 10.0 7.6 6.8 电离能Wi (eV) 13.7 12.8 15.6

激励能We (eV) 电离能Wi (eV) 气体 6.1 7.9 11.2 15.6 12.5 15.4 CO2 H2O SF6

引起电离所需的能量可通过不同的形式传递给气体分 子,诸如光能、热能、机械能(动)能,对应的电离过程 称为光电离、热电离、碰撞电离。

(8)

(一)光电离 频率为ν的光子能量为

(一)光电离

W=h ν 发生空间光电离的条件为 h? ? Wi 或者 式中 λ——光的波长,m;
??
hc Wi

(1--4)
15

式中 h——普郎克常数= 6.63?10?34 J ? s ? 4.13?10? eV ? s

(1—5)

c——光速 ? 3 ?10 m / s ;
8

Wi ——气体的电离能,eV。
(9)

各种可见光都不可能使气体直接发生光电离,紫外线也 只能使少数几种电离能特别小的金属蒸汽发生光电离,只有 那些波长更短的高能辐射线 ( 例如X 射线、γ 射线等)才 能使气体发生光电离。 应该指出:在气体放电中,能导致气体光电离的光源不 仅有外界的高能辐射线,而且还可能是气体放电本身,例如 后面将要介绍的带电粒子复合的过程中, 就会放出辐射能而引起新的光电离。 (二)热电离 在常温下,气体分子发生热电离的概率级小。 气体中已发生电离的分子数与总分子的比值m 称为 该气体的电离度 。
(10)

(二)热电离

(三)碰撞电离

下图是空气的电离度与温度的关系曲线,可以看出:只有 在温度超过10000K时 ( 例如电弧放电的情况 ) ,才需考虑 热电离;而在温度达到20000K左右时,几乎全部空气分子 都已处于热电离状态。 1.0 m 0.8 0.6 0.4 0.2 T 0 8 10 12 14 16 18 20 22 24x103(K)
(三)碰撞电离 在电场中获得加速的电子在和气体分子碰撞时,可以 把自己的动能转传给后者而引起碰撞电离。
(11)

(三)碰撞电离

电子在电场强度为 E 的电场中移过x 的距离时所获得的动 能为

式中 m——电子的质量; qe——电子的电荷量。

1 2 W ? mv ? qe Ex 2

碰撞电离是气体中产生带电粒子的最重要的方式。应该 强调的是,主要的碰撞电离均有电子完成,离子碰撞中性分 子并使之电离的概率要比电子小得多,所以在分析气体放电 发展过程时,往往只考虑电子所引起的碰撞电离。

(12)

(四)电极表面电离

(四)电极表面电离 电子从金属表面逸出需要一定的能量,称为逸出功。各

种金属的逸出功是不同的,如表1-2所示。
金属 铝 (Al ) 银 (Ag) 逸出功 (eV) 1.8 3.1 金属 铁 (Fe) 铜 (Cu) 逸出功 (eV) 3.9 3.9 金属 氧化铜 (CuO) 铯 (Cs) 逸出功 (eV) 5.3 0.7

比较表1-2 与表1-1,可知金属的逸出功比气体分子的电 离能小得多,表明金属表面电离比气体空间电离更易发生。 阴极表面电离在气体放电过程中起着相当重要的作用。

(13)

阴极表面电离

随着外加能量形式的不同,阴极表面电离可在下列情况下发生: (1) 正离子撞击阴极表面:通常正离子动能不大,可忽 略,只有在它的势能等于或大于阴极材料逸出功两倍时,才 能引起阴极表面电离,这个条件可满足。 (2) 光电子发射: 高能辐射先照射阴极时,会引起光电 子发射,其条件是光子的能量应大于金属的逸出功。 (3) 热电子发射: 金属中的电子在高温下也能获得足够 的动能而从金属表面逸出,称为热电子发射。在许多电子器 件中常利用加热阴极来实现电子发射。 (4) 强场发射(冷发射):当阴极表面附近空间存在很 强的电场时(106V/cm数量级),也能时阴极发射电子。常态 下作用气隙击穿完全不受影响;在高气压、压缩的高强度气 体的击穿过程中会起一定的作用;真空中更起着决定性作用。
(14)

电离能

三、负离子的形成

三、负离子的形成 四、带电粒子的消失和

当电子与气体与分子碰撞时,可能会发生电子与中性分 子相结合而形成负离子的情况,这种过程成为附着。易于产 生负离子的气体称为电负性气体。 四、带电粒子的消失 气体中带电粒子的消失有可有下述几种情况: (1) 带电粒子在电场的驱动下作定向运动,在到达电极 时,消失于电极上而形成外电路中的电流; (2) 带电粒子因扩散现象而逸出气体放电空间。 (3) 带电粒子的复合。 气体中带异号电荷的粒子相遇时,可能发生电荷的传递 与中和,这种现象称为复合,是与电离相反的一种过程。
(15)

? 第一章作业 ? P12页,1-1,1-4,1-6 ? 补充:1、画出电介质的等效电路(非简 化的)及其向量图,说明电路中各元件 的含义,指出介质损失角。

(16)

§2.2 气体放电机理
一、电子崩

激励能 第二节电子崩

原始电子在电场的加速下因为碰撞电离,产生出更多的电子 。依次类推,电子数将按几何级数不断增多,象雪崩似的发展, 这种急剧增大的空间电流被称为电子崩。( α 过程)
(17)

电子碰撞电离系数 α,表示一个电 子沿电场方向运 动1cm ,的行程 所完成的碰撞电离次数平均值。 根据碰撞电离系数α的定义,可得

电子碰撞电离系数

n0 x

n dx d

na

dn ? ?ndx
分离变数并积分 ,可得

n ? n0e? ?dx
0

x

均匀电场,α不随x 变化

n ? n0e
(18)

?x



抵达阳极的电子数

放电不能自持

na ? n0e
图中新增加的电子数或离子数

ad

(1-7)

?n ? na ? n0 ? (e ?1)
ad
0

(1-8)

将式1-7的等号两侧乘以电子电荷qe 即成为电流关系式 (1-9) I ? I ead 式(1-9)表示虽然电子崩电流按指数规律随极间距离d 而增 大,但这时的放电还不能自持,因为一旦除去外界电离因子 (令I0=0 ),I 即变为零。
(19)

第三节 自持放电条件

二、汤逊气体放电理论
自持放电:放电仅仅依靠已经产生出来的电子和正离子就 能维持下去,这就是自持放电。 正离子表面电离系数γ: 表示一个正离子撞击到阴极表 面时产生出来的二次电子数。 γ 值与阴极材料、气体种类有关。阴极的表面状况(光洁 度、污染程度等)对 γ 也有一定影响。 汤逊放电理论要点: (1)电子碰撞电离和正离子撞击阴极表面所造成的阴极 表面电离是气体间隙中带电质点激增并导致击穿的主要因素。 (2)认为气体的击穿电压Ub大体上是气压和间隙距离的 乘积(pd)的函数。 (3)只适用于低气压、小间隙的情况。一般在pd<26.66 (20) kPa.cm时使用。

第三节 自持放电条件

图 1-6 低气压、短气隙情况下气体的放电过程
(21)

物理 物理意义

可见自持放电条件应为

? (ead ?1) ? 1

(1-14)

式(1-14)包含的物理意义为:一个电子从阴极到阳极途 中因电子崩而造成的正电子数为 ead-1 ,这批在阴极上造成的二 次自由电子数应为γ(ead-1) ,如果它等于1,就意味着那个初试 电子有了一个后继电子,从而使放电得以自持。

(22)

第三节 自持放电条件 第四节 起始电压与气压的关系

三、 巴申定律 利用汤逊理论的自持放电条件,以及碰撞电离系数α 于气 压 p 、电场强度E 的关系式,并考虑均匀电场中自持放电起始 场强 E0 ? U 0 ,可得到下面的关系式
d

U0 ?

B ( pd ) ? ? ? A( pd ) ? ln ? ? 1 ? ln(1 ? ) ? ? ? ? ? ?

(1-16)

由于均匀电场气隙的击穿电压 Ub 等于它的自持放电起始 电压 U0 , 所以上式表明: U0 或 Ub 是气压和极间距离的乘积 ( pd ) 的函数,即 Ub = f ( pd ) (1-17)
(23)

第三电条件

巴申定律

上式即为巴申定律,Ub = f ( pd ) 曲线称为巴申曲线。它 表明:如果改变极间距离d 的同时,也相应的改变气压 p , 而是pd的乘积不变,则极间距离不等的气隙的击穿电压却彼 此相等。 击穿电压Ub具有极小值,提高气压或降低气压到真空都 能提高气隙的击穿电压 上述巴申定律是在温度T不变的条件下得出 的。在气温 T 并非恒定的情况下,式(1-17—)应改写成 Ub = F ( δd ) 式中 δ——气体的相对密度。
(24)

第三节 自持放电条件

巴申曲线

50 Ub(kV) 30 20 10 5 3 2 1 0.5 0.3 0.2 0.1

0.10.20.30.51

2 3 5 10 20 30 50 100

300

1000

Pd(x133.3Pa.cm)

图1-7 均匀电场中空气的巴申曲线
(25)

S1

气压调 节装置
S2

U

如图,一密闭容器,气压可调节,已知 S1<S2,问两间隙击穿电压哪个大?

(26)

第三节

四、气体放电的流柱理论
高电压技术面对的往往是高气压长气隙的情况。汤逊理论 并不适用,比如雷电放电并不存在金属电极,因而与阴极上的 γ过程和二次电子发射根本无关。 E0 因此在实验的基础上,人们得出了 流柱理论,流柱理论的要点如下: (1)认为电子碰撞电离和空间光电离 是使气隙中带电粒子激增并导致气隙 击穿的主要因素。 (2)流柱理论强调了空间电荷对外电 场的畸变作用。
E E0 d (b) x

流柱理论影响因素主要有以下几方面:
(27)

(一) 空间电荷对原有电场的影响

第五节 气体放电的流柱理论(一)空间电荷对原有电场的影响

(a)

第三节 (自持放电条件

(二)空间光电离的作用

(二)空间光电离的作用

流柱理论

上面所说的辐射源(复合)向气隙空间各处发射光子 而引起光电离。如果光子位于强场区,二次电子崩将以更 大得多的电离强度向阳极发展,或汇入崩尾。 流柱:这些电离强度和发展速度远大于初始电子崩的新放 电区(二次电子崩)以及它们不断汇入初崩通道的过程被称为 流柱。 流柱理论认为:在初始阶段,气体放电以碰撞电离和电 子崩的形式出现,但当电子崩发展到一定程度后,某一初始 电子崩的头部积聚到足够数量的空间电荷,就会引起新的强 烈电离和二次电子崩,这种强烈的电离和二次电子崩是由于 空间电荷使局部电场大大增强以及发生空间光电离的结果, 这是放电即转入新的流柱阶段。
(28)

第三节 自持放电条件

流柱的特点

流柱的特点:电离强度 很大,传播速度很快(超过 初崩发展速度10倍以上)。 出现流柱后放电便获得 独立继续发展的能力,而不 再依赖外界电离因子的作用 可见出现流柱的条件也就是 自持放电条件。

(a)

(b)
图1-9 流柱形成过程

(c)

初崩头部空间电荷数必须达到某一临界值,对于均匀电场 自持放电条件应为 e ad = 常数

(29)

ad = 常数

(1-20)

第三节 持放电条件

实验研究所得的常数值为 或

自持放电条件

ad ? 20

(1-21)

(1-22) 可见初崩头部的电子数要达到 108 时,放电才能转为自持 (出现流柱)。 如果电极见所加电压正好等于自持放电起始电压 U0 ,那 就意味着初崩要跑完整个气隙,头部才能积聚到足够的电子数 而引起流柱。如果所加电压超过自持放电电压 U0 ,流柱将提 前出现和以更快的速度发展。 流柱理论能够说明汤逊理论无法解释的一系列高气压、长 气隙下出现的放电现象。 注意:这两种理论各适用一定条件下的放电过程,不能用 一种理论来代替另一种理论。
(30)

e

ad

? 108

第三节 自放电条件 第六节 不均匀电场中的放电过程 一、稍不均匀电场和极不均匀电场中的放电过程

§2.3 电晕放电
一、稍不均匀电场和极不均匀电场的放电特征 均匀电场是一种少有的特例,在实际电力设施中常见的 是不均匀电场。 按照电场的不均匀程度分为 稍不均匀电场 和 极不均匀电场。 稍不均匀电场:放电特性与均匀电场相似,一旦出现自持 放电便一定立即导致整个气隙击穿。 例如: 高压实验中用来测高电压的球隙、全封闭组合电器 中的分相母线筒。 极不均匀电场:电场强度沿气隙分布极不均匀,当所加 电压达到某一临界值时曲率半径小的电极附近空间电场强度 首先达到起始场强值 E0 ,在此区域先出现碰撞电离和电子 崩,甚至出现流柱。
(31)

第 电晕放电 电场不均匀系数

这种仅发生在强场区(小曲率半径电极附近空间)的局 部放电称为电晕放电。电晕放电是极不均匀电场下特有的一 种自持放电形式。 特征:环绕该电极表面的蓝紫色光晕。 开始出现电晕放电的电压为电晕起始电压。随着外加电 压的增大,电晕区也增大,但气隙并未击穿。
电场不均匀系数 式中

Emax f ? Eav

(32)

Emax 最大电场强度 Eav 平均电场强度。 U Eav ? U ——电极间的电压d—— 极间距离 d f < 2 时为稍不均匀电场 f > 4 以上时明显地属于极不均匀电场

二、电晕放电

二、电晕放电

电晕放电可以是极不均匀电场气隙击穿过程的第一阶段, 也可以是长期存在的稳定放电形式。这种放电是极不均匀电场 所特有的一种放电形式。 电晕起始电压Uc 由于它的影响因素很多,通常利用实验 的方法求取,然后推倒出相应计算电晕起始场强的经验公式( 如皮克公式)。 以输电线路为例,半径为 r ,单根导线,离地高度为 h ,导 线表面电场强度 E 与对地电压 U 的关系如下

U E? 2h r ln r
(33)

(1-24)

电晕受天气的影响: 在雨、雪、雾等坏天气时,导线表面的 水滴使导线表面电场发生变化,降低了电晕起始电压和起始 场强。 电晕的危害: (1)电晕放电所产生的光、声、热等效应使空气发生化学 反应,会消耗一些能量,电晕损耗是超高压输电线路设计是必 须考虑的因素,坏天气电晕功率损耗会比好天气时大得多。 (2) 电晕会对无线电和电视广播产生干扰,还可能产生超 过环保标准的噪声。 防止和减轻电晕的方法: 根本的途径是设法限制和降低导线的表面电场强度。 可采用扩径导线和空心导线,更加合适的措施是采用分裂 导线。 (34)

电晕的危害防晕方法

电晕的积极意义

分裂导线:每相都用若干根直径较小的平行分导线来替 换大直径导线。分裂数超过两根时,这些分导线通常被布置 在一个圆的内接正多边形顶点上。 分裂导线的电场强度与分导线的直径和分导线间的距离 d 有关。在某一最佳值d0 时最大电场强度会产生一极小值。 330—750kv的超高压线路,分裂数一般取2—4 1000kv及以上 的特高压线路分裂数就更多,例如取8或更大。 电晕的积极意义:衰减雷电过电压幅值和降低其陡度;抑制操 作过电压的幅值;广泛应用于工业设施(静电除尘器、静电喷 涂装置、臭氧发生器)。

(35)

§2.4 不均匀电场气隙的击穿
三、极不均匀电场的放电过程 极性效应 正极性

一、短间隙的击穿
极不均匀电场中的放电存在明显的极性效应。 极性效应:曲率半径较小的电极的电位符号不同时,气隙的击 穿电压存在明显差异的现象。 下面以最不均匀的“棒——板”气隙为例,从流柱理论的概 念出发,说明放电发展过程的极性效应。 (一)正极性 棒极带正电位时,棒极附近强场区域的电晕放电将在 棒极附近空间留下许多正离子,这些空间电荷削弱的棒极 附近的电场强度,抑制了电晕但加强了正离子群外部空间 的电场。因此随着电压提高电晕的扩展,强场区也将逐渐 向板极方向推进,因而放电的发展是顺利的直至气隙被击 穿。
(36)

E0

极性效应示意图

E0

(a)

(a)

(b)

E E0

(b)
Ecom=E0+Eq

E
E0 Ecom=E0+Eq++ Eq-

Eq

x
Eq+

(c)

Eq-

x

(c)

正极性
(37)

负极性

负极性

(二)负极性 棒极带负电位时,电子崩将由棒极表面出发向外发展, 留在棒极附近的也是大批正离子它们将加强棒极表面附近的 电场而削弱外围空间电场,容易起晕但电晕区不易向外扩展 ,整个气隙的击穿是不顺利的,气隙的击穿电压要比正极性 时高很多,完成击穿所需时间也比正极性时间长得多。

在进行外绝缘的冲击高压试验时往往加正极性冲击电压, 因为这时电气强度较低。在工频高压作用下,击穿均发生在外 加电压为正极性的那半周内。

(38)

结论: (1)

U起棒????板??? ? U起棒????板???

(2)

U放棒????板??? ? U放棒????板???

二、长气隙的击穿 气隙较长时,流注往往不能一次贯穿整个气隙,而 出现逐级推进的先导放电现象。 长间隙的放电过程:电晕放电——先导放电——主 放电——整个气隙被击穿。 电离形式:热电离 雷电放电是自然界的超长间隙放电,其先导过程和 主放电过程发展的最充分。

§2.6 沿面放电和污闪事故
一、沿面放电的一般概念 沿气体和固体绝缘或气体和液体绝缘表面发生的气体放电 现象叫沿面闪络(或沿面击穿)。 实验表明:沿固体表面的闪落电压不但比固体介质本身的 击穿电压低得多,而且也比极间距离相同的纯气隙的击穿电压 低不少。可见一个固体绝缘装置的实际耐压能力取决与沿面闪 络电压。在确定输电线路和变电所外绝缘的绝缘水平时,沿面 闪络电压起着决定性作用。

(40)

二、沿面放电的类型与特点 沿面放电电压低的原因: (1)固体介质与电极表面接触不良,存在小气隙。小气 隙中的电场强度很大,首先发生放电,所产生的带电粒子眼固 体介质表面移动,畸变了原有电场。可采用在固体介质表面喷 吐导电粉末的办法消除。 (2)大气的湿度影响。大气中的潮气吸附在固体介质表 面形成水膜,其中的离子受电场的驱动而沿着介质表面移动, 降低了闪落电压。与固体介质吸附水分的性能也有关。 (3)固体介质表面电阻的不均匀会造成沿面电场畸变。 (4)固体介质表面的粗糙不平也会造成沿面电场畸变。

(41)

下面就三种情况分别介绍起放电特性。 (一)均匀和稍不均匀电场中的沿面放电。 虽界面与电力线平行,但沿面闪络 电压仍要比空气间隙的击穿电压低很多 。

E

(二)极不均匀电场具有强垂直分量时的沿面放电。
Et E En
(42)

在电压还不高时,如右 a 图法兰附近先出现电晕放电, 随着电压升高放电区变成许多 平行的火花细线组成的光带( b 图 ),当电压超过某一临界 值后个别细线突然迅速增长, 转为分叉的树枝状明亮火花通 道,如 c 图。

导杆

法兰

这种树枝火花在不同的位置上交替出现,成为滑闪放电。 电压再升高一些火花就到达另一电极,完成表面气体的完全击 穿,称为沿面闪络或简称 “闪络” 。
(43)

(三)极不均匀电场垂直分量很弱时的沿面放电。
这种绝缘子的两个电极之间的距离较长, 其间固体介质本身不可能被击穿,只可能出现 沿面闪络。与前两种相比平均闪络场强比均匀 电场时低得多。不出现热电离和滑闪放电。干 闪络电压随极间距离的增大而提高,平均闪络 场强大于前一种有滑闪放电时的情况。 三、沿面放电电压的影响因素和提高方法。 影响因素: (一)固体介质材料主要取决于该材料的亲水性或憎水性。 (二)电场形式 同样的表面闪落距离下均匀与稍不均匀 电场闪落电压最高。
(44)

En EE t

提高方法: 主要是增大极间距离,防止或推迟滑闪放电。 以瓷套管为例,要在瓷套的内壁上喷铝,消除内壁消除内 壁两侧的电位差。加大法兰处瓷套的外直径和壁厚或涂半导体 漆或半导体釉,防止滑闪放电过早出现。对35K以上的高压陶 管要采用电容式套管和充油式套管。 四、固体表面有水膜时的沿面放电 此处讨论的是洁净的瓷表面被雨水淋湿时的沿面放电,相 应的电压称为湿闪电压。绝缘子表面有湿污层时的闪落电压称 为污闪电压,将在后面再作专门探讨。

(45)

四、固体表面有水膜时的沿面放电

A B C A B

(46)

五、绝缘子污染状态下的沿面放电 绝缘子污染通常可分为积污、受潮、干区形成、局部电弧 的出现和发展等四个阶段。采取措施抑制或阻止其中任何一个 阶段的完成就能防止污闪事故的发生。 污秽度除了与积污量有关还与污秽的化学成分有关。通 常采用“等值附盐密度”(简称“等值盐密”)来表征绝缘 子表面的污秽度,它指的是每平方厘米表面所沉积的等效氯 化钠(NaCl)毫克数。 污闪造成的后果很严重,由于一个区域内绝缘子积污受潮 情况差不多,所以容易发生大面积污闪事故。自动重合闸成功 率远低于雷击闪落时,造成事故的扩大和长时间停电。就经济 损失而言,污闪在各类事故中居首位。
(47)

衡量输电线路绝缘子抗污闪能力的参量是泄漏比距(也称 爬电比距) 爬电比距 λ 指外绝缘“相—地”之间的爬电距离(cm) 与 系统最高工作(线)电压(kv,有效值)之比。

六、污闪事故的对策
(一)调整爬距(增大泄露距离) 一定要遵循规定的爬电比距来选择绝缘子串的总爬电距离 和片数。

(48)

各污秽等级所要求的爬电比距值 λ

下表为各污秽等级所要求的爬电比距值 λ
爬 电 比 距 (cm/kv) 污秽等级 线 路 发电厂、变电所

220kv及以下 330kv及以下 220kv及以下 330kv及以下 0 Ⅰ Ⅱ Ⅲ Ⅳ 1.39 (1.60) 1.39 ~1.74 (1.60 ~2.00) 1.74 ~2.17 (2.00 ~2.50) 1.45 (1.60) 1.45 ~1.82 (1.60 ~2.00) 1.82 ~2.27 (2.00 ~2.50) _ 1.60 (1.84) 2.00 (2.30) _ 1.60 (1.76) 2.00 (2.20)

2.17 ~2.78 2.27 ~2.91 (2.50 ~3.20) (2.50 ~ 3.20)
2.78 ~3.30 (3.20 ~3.80) 2.91 ~3.45 (3.20 ~3.80)

2.50 (2.88)
3.10 (3.57)

2.50 (2.75)
3.10 (3.41)

注 括号内的数据为以系统额定电压为基准的爬电比距值。
(49)

(二)定期或不定期的清扫。 (三)涂料 (四)半导体釉绝缘子

(五)新型合成绝缘子
新型合成绝缘子的优点: 1、重量轻(仅相当于瓷绝缘子的1/10左右) 2、抗弯、抗拉、耐冲击附和等机械性能都很好。 3、电气绝缘性能好,特别是在严重污染和大气潮湿的情 况下性能十分优异; 4、耐电弧性能也很好。

价格昂贵、老化等问题是影响它获得更大推广的问题。随 着材料工艺的进步这种绝缘子必将获得越来越多的采用。
(50)

? 第二章 ? P49页,2-2 ? 补充: 1 、说明巴申定律的实验曲线的物理意义是什 么? 2 、电晕产生的物理机理是什么?它有哪些有害 影响?试列举工程上各种防晕措施的实例。 3 、极性效应的概念是什么?试以棒 — 板间隙为 例说明产生机理。

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